გაყოფილი რგოლის რეზონატორი. ბეჭდის რეზონატორი

ოპტიკური ღრუ- რამდენიმე კოლექცია ამრეკლავი ელემენტების ფორმირება ღია რეზონატორი(დახურულისგან განსხვავებით ღრუს რეზონატორებიგამოიყენება მიკროტალღურ დიაპაზონში). ტალღის სიგრძისთვის< 0,1 см использование закрытых резонаторов, имеющих размеры დ~ სიმცირის გამო რთული დდა დიდი ენერგიის დანაკარგები კედლებში. ღრუს რეზონატორების გამოყენება d>ასევე შეუძლებელია მათში დიდი რაოდენობით თვისებების აღგზნების გამო. რხევები იხურება სიხშირით, რის შედეგადაც რეზონანსული ხაზები გადახურულია და რეზონანსული თვისებები პრაქტიკულად ქრება. ქურდი. ამრეკლავი ელემენტები არ ქმნიან დახურულ ღრუს, ამიტომ უმეტესობა საკუთარი. რხევები ძლიერად არის დატენიანებული და მათი მხოლოდ მცირე ნაწილია სუსტად. შედეგად, სპექტრი შედეგად O. p. ძალიან მწირი.
ო.რ. - რეზონანსული სისტემა ლაზერული, რომელიც განსაზღვრავს ლაზერული გამოსხივების სპექტრულ და მოდურ შემადგენლობას, აგრეთვე მის მიმართულებას და პოლარიზაციას. O.r-დან დამოკიდებულია ლაზერის აქტიური გარემოს შევსება რადიაციული ველით და, შესაბამისად, მისგან აღებული რადიაციული სიმძლავრე და ლაზერის ეფექტურობა.
უმარტივესი O.p. არის Fabry ინტერფერომეტრი - ბუმბული, რომელიც შედგება ორი ბრტყელი პარალელური სარკისგან. თუ მანძილზე მდებარე სარკეებს შორის დერთმანეთისგან მათზე ნორმალურად ვრცელდება სიბრტყე ტალღა, შემდეგ კი მათ შორის არსებულ სივრცეში სარკეებიდან მისი ასახვის შედეგად წარმოიქმნება მდგარი ტალღები (ბუნებრივი რხევები). მათი ჩამოყალიბების პირობაა სად ქ- ნახევრად ტალღების რაოდენობა, რომლებიც ჯდება სარკეებს შორის, ე.წ. გრძივი რხევის ინდექსი (ჩვეულებრივ ქ~ 10 4 - 10 6). საკუთარი ო-ს სიხშირეები მდ. არითმეტიკის ფორმა. პროგრესი სხვაობით გ/2დ(თანაბარი დისტანციური სპექტრი). სინამდვილეში სარკეების კიდეებზე დიფრაქციის გამო რხევის ველი ასევე დამოკიდებულია განივი კოორდინატებზე და რხევებს ასევე ახასიათებს განივი ინდექსები. თ, პ, რომლებიც განივი კოორდინატების შეცვლისას განსაზღვრავს ველის გადაქცევის რაოდენობას 0-მდე. Უფრო თდა პ, რაც უფრო მაღალია რხევების შესუსტება სივრცეში გამოსხივების გამო (სარკეების კიდეებზე სინათლის დიფრაქციის გამო). მოდებთან ერთად t = n = 0 სახელი გრძივი, დანარჩენი - განივი.
ვინაიდან კოეფიციენტი რხევის დემპინგი იზრდება მატებასთან ერთად თდა პუფრო სწრაფად, ვიდრე სიხშირის ინტერვალი მეზობელ რხევებს შორის, მაშინ რეზონანსის მრუდები, რომლებიც შეესაბამება დიდ თდა პ, გადახურვა და შესაბამისი რხევები არ ჩანს. კოფ. დემპინგი ასევე დამოკიდებულია რაოდენობაზე ნსარკის დიამეტრზე ხილული ფრენელის ზონები. რმეორე სარკის ცენტრიდან, რომელიც მდებარეობს პირველიდან დაშორებით დ:(სმ. ფრენელის ზონა). ზე N~ 1 რჩება 1 - 2 რყევების თანმხლები ძირითადი. რხევა ( q = 1).

ორსარკიანი რეზონატორები. ო.რ. ბრტყელი სარკეებით მგრძნობიარეა სარკეების დეფორმაციებისა და დამახინჯების მიმართ, რაც ზღუდავს მათ გამოყენებას. ამ ნაკლებობას მოკლებულია ო. სფერულით სარკეები (ნახ. 1), რომლებშიც ჩაზნექილი სარკეებიდან არაერთხელ არეკლილი სხივები არ სცილდება კონვერტის ზედაპირს - კაუსტიკა. მას შემდეგ, რაც ტალღის ველი სწრაფად იშლება კაუსტიკის გარეთ, რადიაცია სფერულიდან ო.რ. ერთად caustic ბევრად უფრო მცირეა, ვიდრე რადიაცია ბინა O. r.

ბრინჯი. 1. ორსარკიანი რეზონატორი.

სპექტრის იშვიათობა ამ შემთხვევაში რეალიზებულია იმის გამო, რომ კაუსტიკის ზომები იზრდება მატებასთან ერთად. თდა ნ. რხევებისთვის დიდი თდა პკასტიკური აღმოჩნდება სარკეების კიდესთან ახლოს ან საერთოდ არ არის ჩამოყალიბებული. სფერული ო.რ. კაუსტიკით ე.წ სტაბილურია, რადგან პარაქსიალური სხივი არ ტოვებს პარაქსიალურ რეგიონს არეკვლისას (ნახ. 2, ა). რეზისტენტული O.p. არ არის მგრძნობიარე სარკეების მცირე გადაადგილებისა და დამახინჯების მიმართ, ისინი გამოიყენება აქტიურ მედიასთან მცირე გაძლიერებით (10% თითო უღელტეხილზე). მაღალი ამპლიფიკაციის მქონე მედიებისთვის გამოიყენება არასტაბილური OR-ები, რომლებშიც კაუსტიკა ვერ წარმოიქმნება; სხივი, რომელიც გადის რეზონატორის ღერძთან მის მიმართ მცირე კუთხით, არეკვლის შემდეგ, განუსაზღვრელი ვადით შორდება ღერძს. ნახ. 2( ბ) O.r-ის მდგრადობის დიაგრამა. სხვადასხვა დროს რადიუსებს შორის ურთიერთობა რ 1 და რ 2 სარკე და მანძილი დმათ შორის. დაჩრდილული ადგილები შეესაბამება კასტიკების არსებობას, ხოლო დაჩრდილული ადგილები მათ არარსებობას. ბრტყელი (P) და კონცენტრული (K) სარკეებით რეზონატორის შესაბამისი წერტილები მდებარეობს დაჩრდილული უბნების საზღვარზე. საზღვარზე სტაბილურ და არასტაბილურ O. გვ. ასევე მდებარეობს მდ. კონფოკალური ო. ( R1 = რ 2 = დ). რეზისტენტული ო. მდ. მაქს. ხშირად გამოიყენება ნახევრად კონფოკალური ( R1= x რ 2 = 2დ), არასტაბილური - ტელესკოპური O. გვ. ( R1+ R2 = 2დ). რადიაციული დანაკარგები არასტაბილურ ო.რ. უფრო მაღალი ტიპის რხევებისთვის გაცილებით დიდია, ვიდრე ძირითადი. რყევები. ეს შესაძლებელს ხდის ლაზერის ერთ-რეჟიმიანი წარმოქმნის მიღწევას და მასთან დაკავშირებული მაღალი რადიაციის მიმართულების მიღწევას.

ბრინჯი. 2. კაუსტიკის წარმოქმნა ( ა) და ორსარკიანი რეზონატორების სტაბილურობის დიაგრამა ( ბ): პლუს ნიშანი აღნიშნავს სტაბილურობის სფეროებს; მინუს - არასტაბილურობის სფეროები; მყარი ხაზები არის ამ რეგიონების საზღვრები; P - რეზონატორი ბრტყელი სარკეებით; კონფ. - კონფოკალური რეზონატორი; K - კონცენტრული რეზონატორი; წერტილოვანი ხაზი - ტელესკოპური რეზონატორების ხაზი.

თეორია. ელექტრო განაწილება ველები ემდგრადი O. გვ. O-ს მდინარის ღერძის პერპენდიკულარულ სიბრტყეში. ( ზ) აღწერილია გამონათქვამით

Აქ E 0- კოეფიციენტი, რომელიც განსაზღვრავს ველის ამპლიტუდას; N t, გვ- ჰერმიტული პოლინომები (იხ ორთოგონალური მრავალწევრები) ტ-ე და ნე გრადუსი: H 0 (x) = 1, H 1 (x) \u003d 2x, H 2 (x) = 4x 2 - 2, H 3 (x) = 8x 3 - 12x; ვ- გრძივი რეჟიმის განივი რადიუსი (O.R. ღერძიდან დაშორებით, ტოლია ვ, გრძივი რეჟიმის ენერგიის სიმკვრივე მცირდება ეერთხელ). დამოკიდებულება W(z) აქვს ფორმა

სადაც z ითვლება ე.წ. გრძივი რეჟიმის წელის, ანუ რეზონატორის ღერძის იმ წერტილიდან, სადაც მის რადიუსს ყველაზე ნაკლები აქვს. მნიშვნელობა ტოლია W0(ნახ. 2, ა). მანძილი წელიდან სარკემდე R1

წელის გრძივი რეჟიმის რადიუსი

ორსარკიანი O.r-ის სიხშირის სპექტრი. მოცემულია პირობით

სარკეზე ველის განაწილება ნაჩვენებია ნახ. 3. ვინაიდან ორსარკიანი O.r.-ის სიხშირის სპექტრი. გადაგვარებული (დამოკიდებულია მხოლოდ ჯამზე t+ ნ, მაგრამ არა თითოეული ინდექსიდან ცალკე), მაშინ E(x, y) შეიძლება განსხვავდებოდეს (1). განაწილების სპეციფიკური ფორმა დამოკიდებულია სხივის მიერ ოკუპირებულ რეგიონში დიაფრაგმების ან სხვა ობიექტების სუსტ შემაშფოთებელ მოქმედებებზე. კერძოდ, ღერძული სიმეტრიით შესაძლებელია ველის განაწილება (ნახ. 4), რომლებიც აღწერილია ცილინდრული სახით. კოორდინატები ( r,, ზ) გამოხატულება

Აქ ლ, გვ- რხევის ინდექსები, რომლებიც განსაზღვრავენ რამდენჯერ მიდის ველი 0-მდე ცვლილებისას რდა W(z)არის გრძივი რეჟიმის რადიუსი; - განზოგადებული ლაგერის პოლინომი:

სპექტრი O.r. ღერძული სიმეტრიით განისაზღვრება მიმართებით (2), სადაც ( თ + პ+ 1) უნდა შეიცვალოს ( 2გვ + l+ 1).

ბრინჯი. 3. ველის განაწილება სარკეზე მართკუთხა სიმეტრიით.

ბრინჯი. 4. ველის განაწილება სარკეზე ღერძული სიმეტრიით; * შეესაბამება ველის განაწილებას ორი ორთოგონალურად პოლარიზებული რეჟიმის დამატებით.

კომპოზიტური რეზონატორი. სარკეების გარდა ო.პ. ხშირად შეიცავს ე.წ. აქტიური ელემენტები (ფირფიტები, ლინზები და ა.შ.). კომპოზიტური O. გვ. შეუძლია იმუშაოს ორ რეჟიმში, იმის მიხედვით, გამოყენებულია თუ დაკარგული რადიაცია შუალედური ზედაპირებიდან. თუ არეკლილი გამოსხივება გამოიყენება, მაშინ O.r. დაურეკა დათანხმდა. კოორდინირებული O. R.-ის თითოეული ნაწილი, რომელიც დადებულია ორ მიმდებარე ინტერფეისს შორის, შეიძლება ჩაითვალოს ცალკე. რეზონატორი და ამ რეზონატორების განივი რეჟიმები შეირჩევა ისე, რომ ისინი ემთხვევა ინტერფეისებს. შესატყვის პირობას (ნახ. 5) აქვს ფორმა

დათანხმდა ო.რ. აქვს არათანაბარი სპექტრი და შეიძლება გამოყენებულ იქნას O. გრძივი სპექტრის შესამცირებლად. (იხილეთ ქვემოთ).
მნიშვნელოვანი პრობლემა კომპოზიტური O. p. არის ეფ. ლაზერის აქტიური საშუალების შევსება არჩეული რეჟიმის ველით. თუ კომპოზიტური O.r. აქვს სიმეტრიის ღერძი ან სიბრტყე, მაშინ გრძივი რეჟიმი (როგორც ორ სარკის შემთხვევაში O, r.) არის გაუსის სხივი (იხ. კვაზიოპტიკამისი გავლა ოპტიკაში. ელემენტები აღწერილია ამ ელემენტების მატრიცებით (იხ მატრიცული მეთოდებიოპტიკაში) და გავლა O. გვ. აღწერილია მატრიცით, რომელიც არის მისი ოპტიკური კომპონენტების მატრიცების პროდუქტი. ელემენტები. ამ შემთხვევაში, გაუსის სხივის რთული პარამეტრი ქგანისაზღვრება ურ-ტიონით

Cq 2 + (D - A)q - B = 0.

კოფ. Ა Ბ Გ Დშექმენით მატრიცა O. p. ეს არის განტოლება, ისევე როგორც თანაფარდობა R= -ლ, = [კიმ(1 /ქ)] -1 საშუალებას გაძლევთ განსაზღვროთ სხივის განივი რადიუსი და ტალღის ფრონტის გამრუდების რადიუსი რრეზონატორის ნებისმიერ მონაკვეთში.

გრძივი რეჟიმის შერჩევა. გრძივი რეჟიმების შემცირებისთვის (შერჩევისთვის), რომლებსაც აქვთ იგივე განივი ველის განაწილება, მაგრამ განსხვავდება სიხშირით, გამოიყენება დისპერსიული ელემენტების შემცველი რეზონატორები (პრიზმები, დიფრაქციული ბადეები, ინტერფერომეტრები და ა.შ.). კერძოდ, დანამატი გამოიყენება როგორც დისპერსიული ელემენტი. ო.რ., რომელიც დაკავშირებულია მთავართან და აყალიბებს ე.წ. ეკვივალენტური სარკე, კოეფიციენტი ასახვა to-rogo r დამოკიდებულია სიხშირეზე ვ. სპექტრიდან ერთ-ერთი გრძივი რეჟიმის ამოსაღებად, მაქს. შესაფერისი ხაზოვანი სამ სარკე O. r. (ნახ. 6, ა), სპექტრში ერთი გრძივი რეჟიმის იზოლირებისთვის - Fox-Smith-ის რეზონატორი (ნახ. 6, ბ) და T- ფორმის (ნახ. 6, ვ). ნეკ-რის შემთხვევაში მოსახერხებელია O. მდ. მაიკლსონი (ნახ. 6, გ).

ბრინჯი. 6. სხვადასხვა ტიპის დაწყვილებული რეზონატორები (I) და ეკვივალენტური სარკის არეკვლის კოეფიციენტის სიხშირეზე დამოკიდებულება ვ(II).

საღებავი ლაზერები იყენებენ დიფრაქციის კომბინაციას ბადე და ინტერფერომეტრი Fabry - Perot (სურ. 7). ამ შემთხვევაში, ინტერფერომეტრი გამოყოფს ერთ გრძივი რეჟიმს, ხოლო ბადე ხელს უშლის წარმოქმნას ინტერფერომეტრის სხვა ბრძანებებით. ლინზები L 1 და L 2, ქმნიან ე.წ. ტელესკოპში, ისინი ემთხვევა აქტიურ გარემოში A-ზე გამავალ ვიწრო სხივს ფართო სხივს, რომელიც შედის ინტერფერომეტრში და ბადეში.აქტიური გარემო ასეთ O.r. ასევე ასრულებს დიაფრაგმის როლს, რომელიც ათავისუფლებს მთავარ. განივი მოდა. ასეთი ო.რ. შესაძლებელი გახდა ფართო დიაპაზონში ერთი სიხშირის რეგულირებადი შექმნა საღებავი ლაზერები.

ბრინჯი. 7. დისპერსიული ელემენტების შემცველი რეზონატორი (გამოიყენება საღებავი ლაზერებში). A - კუვეტი აქტიური საშუალებით; З - გაუმჭვირვალე ან ნაწილობრივ გამჭვირვალე სარკე; I - Fabry-Pero-ის ინტერფერომეტრი; D - დიფრაქციული ბადე.

განივი რეჟიმების შერჩევა ეფუძნება განივი რეჟიმების ველების განაწილების განსხვავებას სხვადასხვასთან თდა პ. ვინაიდან ჩვეულებრივ საჭიროა ძირითადის ხაზგასმა. მოდა, სამოთხეში მინ. კუთხე, დივერგენცია, გაუსის განაწილება და მინ. სიგრძე განივი მიმართულებით, შემდეგ სხივის დიაფრაგმა გამოიყენება O. p. დიაფრაგმის რადიუსი უნდა იყოს დაახლოებით ძირითადი რეჟიმის განივი რადიუსის ტოლი. ამ შემთხვევაში, ყველა რეჟიმის დანაკარგები, გარდა ძირითადისა, მნიშვნელოვნად იზრდება.
განივი რეჟიმების შერჩევისას აუცილებელია დარჩენილი ერთიანობა. რეჟიმი ეფექტურად ავსებდა აქტიურ გარემოს. აქედან გამომდინარე, მნიშვნელოვანია სტაბილურობის ზონების საზღვრები (ნახ. 2, 6 ), სადაც იზრდება რეჟიმების განივი ზომები: 1) რეჟიმის რადიუსი იზრდება მთელ მოცულობაში, თუ მანძილი დსარკეებს შორის მუდმივია, ხოლო სარკეების გამრუდების რადიუსი რლდა R2(ეს მნიშვნელოვნად ზრდის რეზონატორის მგრძნობელობას არასწორი განლაგების მიმართ); 2) რეჟიმის რადიუსი იზრდება პირველ სარკეზე და მცირდება მე-2 თუ dR 1(R2 >R1); 3) რეჟიმის რადიუსი იზრდება მე-2 სარკეზე და მცირდება პირველზე თუ d R2; 4) რეჟიმის რადიუსი იზრდება ორივე სარკეზე და მცირდება მათი გამრუდების ცენტრების რეგიონში, თუ d (R1 + R 2).
საჭიროების შემთხვევაში, გამოყოფა-ლ. უმაღლესი რეჟიმის, ამ რეჟიმის ველის განაწილების ნულოვან ხაზზე მოთავსებულია თხელი გაფანტული ძაფი, რომელიც გავლენას არ ახდენს არჩეულ რეჟიმზე და თრგუნავს სხვა რეჟიმებს, რომლებიც ამ ხაზში 0-ზე არ ბრუნდებიან.
რეზონატორები ანიზოტროპული ელემენტებით. ლაზერული გამოსხივების პოლარიზაციას განსაზღვრავს ე.წ. ანიზოტროპული ელემენტები, რომლებიც მდ. ასეთი ელემენტებია ორმაგნული ფირფიტები, პოლარიზატორები, ნივთიერებები, რომლებსაც აქვთ ოპტიკური აქტივობადა ა.შ., ასევე ბრუსტერის ფირფიტები და დიელექტრიკი. სარკეები მათზე დახრილი გამოსხივების ქვეშ. პოლარიზაცია განისაზღვრება ჯონსის მატრიცის მეთოდით. ამავე დროს, პოლარიზაცია მატრიცა ყველა O.r. არის მისი შემადგენელი ელემენტების მატრიცების ნამრავლი, განლაგებული იმ თანმიმდევრობით, რომლითაც რადიაცია გადის ამ ელემენტებში, დაწყებული იმ ადგილიდან, სადაც საჭიროა პოლარიზაციის მდგომარეობის განსაზღვრა. საკუთარი პოლარიზაციის ვექტორები. მატრიცები ჯონსის ვექტორებია ე(E x, E y) ო.რ-ში გენერირებული ველები. პოლარიზაციის ხარისხი ე და მიმართულება ჩ. პოლარიზაციის ელიფსის a ღერძები განისაზღვრება მიმართებებით

სად R = |E x | / |E y |,=რკალი ( E y /E x).

მორგებული მოდულები ჯონსის მატრიცის მნიშვნელობები განსაზღვრავს O.R.-ის დანაკარგებს პოლარიზატორების გამო და საკუთარი ფაზების გამო. ღირებულებები - პოლარიზაცია. შესაბამისი რეჟიმების სიხშირეების კორექტირება. ანიზოტროპული ელემენტების შერჩევით შესაძლებელია პოლარიზაციის სასურველი მდგომარეობის მიღწევა. იმის გათვალისწინებით, რომ ანიზოტროპულ ელემენტებს, როგორც წესი, აქვთ შესამჩნევი დისპერსია, ისინი ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას გრძივი სპექტრის გასათხელებლად.

ბეჭდის რეზონატორები. საკუთარი სპექტრი. რგოლის სიხშირეები O.p., ჩამოყალიბებული სამი იდენტური სფერულით. რადიუსის სარკეები რმდებარეობს გვერდით ტოლგვერდა სამკუთხედის წვეროებზე ა(ნახ. 8), განისაზღვრება მიმართებით

ბრინჯი. 8. რგოლის ოპტიკური რეზონატორები.

რეჟიმის შეკუმშვა განლაგებულია სამკუთხედის გვერდების შუა წერტილებში; რეჟიმების განივი გაფართოებები წელის არეში ღერძული კონტურის სიბრტყეში ტოლია:

თუ რეზონატორს აქვს მხოლოდ ერთი სფერული სარკე და ორი ბრტყელი სარკე (ნახ. 8,6) , მაშინ მისი სპექტრი განისაზღვრება მიმართებით

რეჟიმების განივი გაფართოებები წელის არეში, რომელიც მდებარეობს სფერულის მოპირდაპირე სამკუთხედის გვერდის შუაში. სარკე რეზონატორის სიბრტყეში ტოლია:

ოპტიკური სისტემის ფორმირების O. მდ. არაპლექტური კონტურით, მაგ. 4 სარკის სისტემა, რომელიც მდებარეობს ტეტრაედრის წვეროებზე (ნახ. 8, ვ), ხასიათდება იმით, რომ ამ სისტემის დახმარებით აგებული ობიექტის გამოსახულება ბრუნავს თავად ობიექტთან შედარებით ამ სისტემისთვის დამახასიათებელი გარკვეული კუთხით. ტეტრაედრონისთვის ეს კუთხე არის კუთხეები სარკეებზე სხივების დაცემის მიმდებარე სიბრტყეებს შორის (ტეტრაედრის სახეები), რომლებიც დათვლილია ისე, რომ ტეტრაედონი მდებარეობს კუთხის შიგნით. გრძივი მოდა O. მდ. არაგეგმური კონტურით არის შეკვრა, რომელშიც ჩ. ელიფსური ცულები. ამპლიტუდის განაწილება განლაგებულია გარკვეული კუთხით ჩ. ტალღის ფრონტის მრუდის ხაზები. ამის გამო ამპლიტუდის განაწილება თავისუფალ სივრცეში სხივის გავრცელებისას განიცდის ბრუნვას, რაც ანაზღაურებს ბრუნვას სარკეების მოცულობითი განლაგების გამო. ბეჭედი O. მდ. არაგეგმური კონტურით გამოიყენება, მაგალითად, in ლაზერული გიროსკოპები. ისინი შესაძლებელს ხდიან, კერძოდ, თავი დააღწიონ ანიზოტროპიას, რომელიც თან ახლავს რგოლს O. p. ბრტყელი მონახაზით.

არასტაბილური რეზონატორებიაქვს მაღალი რადიაციის დანაკარგები გარე. სივრცე (იხ. ზემოთ). ზარალი იზრდება მატებასთან ერთად თდა პ, ამ არასტაბილური ო.პ. უზრუნველყოს ერთი რეჟიმი (შესაბამისად თდა პ) თაობა. არასტაბილური O.-ის უპირატესობა. არის ძირითადი განივი ფართობი. რეჟიმები, რის შედეგადაც მათი გამოყენება შესაძლებელია დიდი ჯვრის მონაკვეთის აქტიურ მედიასთან. როგორც წესი, ენერგია მოიპოვება არასტაბილური O.R.-დან არა სარკეებით, როგორც სტაბილური O.R.-ში, არამედ ერთ-ერთი სარკის კიდეების უკან. არასტაბილურ ო.მდ. არსებით (უარყოფით) როლს ასრულებს სარკის კიდიდან არეკლილი და ოპტიკური ტალღის ღერძისკენ მიმავალი ტალღა. ასეთი ასახვის შესამცირებლად გამოიყენება სარკის კიდის გასწორება, რომელსაც ვარსკვლავისებური ფორმა აქვს მიმაგრებული, კიდეები მომრგვალებულია და ა.შ.
მთავარი მოდა არასტაბილური O.r. ჩამოყალიბებულია ორი სფერული სარკეებს შორის ერთმანეთისკენ გავრცელებული ტალღები. ტელესკოპის შემთხვევაში არასტაბილური O. მდ. (ნახ. 9) ერთ-ერთი ტალღა შეიძლება იყოს ბრტყელი. სფერულის ცენტრი ტალღები შორს დევს x = R 2/2 ამოზნექილი სარკის უკან გამრუდების რადიუსით რ 2. ჩაზნექილ სარკეს უნდა ჰქონდეს გამრუდების რადიუსი | R1 | = R 2 + 2d (Rლ< 0). При достаточно больших поперечных размерах 1-го зеркала пучок излучения кольцевой формы выводится в сторону выпуклого зеркала с волновым фронтом, близким к плоскому.
არასტაბილური ო.მდ. ბრუნვით, ველები წარმოიქმნება სარკეების დეფოკუსირების სისტემით, რომელიც მდებარეობს არაპლექტური მრავალკუთხედის წვეროებზე. თუმცა, უმეტესობა მნიშვნელოვანია ო.რ., რომელიც წარმოიქმნება ორი ორთავიანი კუთხის ამრეკლერით (სურ. 10), რომელთა კიდეები ერთმანეთის მიმართ კუთხით არის შემობრუნებული. თუ ერთი ან რამდენიმე რეფლექტორების სახეები ამოზნექილია, შემდეგ O. p. არასტაბილური.

ბრინჯი. 9. არასტაბილური ტელესკოპური რეზონატორი.

ბრინჯი. 10. წრფივი რეზონატორი ველის ბრუნვით, ფორმირებული კუთხის ამრეკლებით.

ველი ექვემდებარება ბრუნვას კუთხით ასეთი რეზონატორის სრული შემოვლით. ველის როტაციით შესაძლებელია გამოსხივების ამოღება არა რგოლისებრი სხივის სახით, როგორც ჩვეულებრივი არასტაბილური O.R.-ში, არამედ უბრალოდ დაკავშირებული კომპაქტური სხივი (ნახ. 11).

ბრინჯი. 11. ენერგიის მოპოვება კომპაქტური უბრალოდ დაკავშირებული სხივის სახით არასტაბილური რეზონატორიდან ველის ბრუნვით AC- სარკის კუთხის რეფლექტორის კიდე, რომლის მახლობლად გამოდის რადიაციული სხივი (დაჩრდილული), NN"- იგივე სარკის კიდე, GG" - მეორე კუთხის რეფლექტორის კიდე.

ნათ.: Vainshtein L.A., ღია რეზონატორები და ღია ტალღების გამტარები, M., 1966; Ananiev Yu. A., ოპტიკური რეზონატორები და ლაზერული გამოსხივების დივერგენციის პრობლემა, მ., 1979; ლაზერების სახელმძღვანელო, ტრანს. ინგლისურიდან, რედ. A. M. Prokhorova, ტ.2, M., 1978, ch. 22, 23; კარლოვი ნ.ვ., ლექციები კვანტურ ელექტრონიკაზე, მე-2 გამოცემა, მ., 1988 წ.

გამოგონება ეხება ლაზერულ ტექნოლოგიას და გამიზნულია ძირითადად გაზის ლაზერში გამოსაყენებლად. გამოგონების ტექნიკური შედეგია ოპტიკური რეზონატორის შექმნა, რომელიც საშუალებას იძლევა მინიმუმამდე დაიყვანოს გაზის ლაზერების წონა და ზომის მახასიათებლები და გააუმჯობესოს მათი წარმოების დამზადების შესაძლებლობა. რგოლის ოპტიკური რეზონატორი შეიცავს სარკეების სისტემას, რომლებიც ქმნიან ოპტიკურ ღერძს დახურული გატეხილი ხაზის სახით. სისტემის სარკეები დამონტაჟებულია ცილინდრული კოაქსიალური ზედაპირებით ჩამოყალიბებული რგოლოვანი ღრუს ზედაპირების გასწვრივ. ამ შემთხვევაში, სარკეები განლაგებულია ერთმანეთთან შედარებით ისე, რომ ისინი ქმნიან კოაქსიალური ცილინდრული ზედაპირების ღერძის პერპენდიკულარულ მონაკვეთში ოპტიკურ ღერძს დახურული გატეხილი ხაზის სახით, რომლის სეგმენტები კვეთს რგოლს. ღრუ. 2 ავად.

ნახატები RF პატენტზე 2388123

გამოგონება ეხება ლაზერულ ტექნოლოგიას და გამიზნულია ძირითადად გაზის ლაზერში გამოსაყენებლად.

ხაზოვანი ოპტიკური რეზონატორები სარკეებით განლაგებული ერთ სწორ ხაზზე, რომელიც არის სარკეების საერთო ოპტიკური ღერძი (რეზონატორის ღერძი) ფართოდ გამოიყენება ტექნოლოგიური ლაზერების დიზაინში (Tarasov L.V. Lasers and their application. "Radio and communication", 1983). აღნიშნული რეზონატორების მინუსი არის ამაღლებული ღირებულებებიმათ საფუძველზე დამზადებული ლაზერული დანადგარების წონის და ზომის მახასიათებლები. ეს გამოწვეულია იმით, რომ ლაზერული ნაკადის არხები, რომლებიც განკუთვნილია აირისებრი აქტიური გარემოს სატუმბით, ყუთის ფორმისაა მართკუთხა ჯვარი კვეთით. ასეთი დიზაინის წარმოება დაბალია, რადგან მართკუთხა არხების მაღალი სიზუსტით დამუშავებისთვის საჭიროა სპეციალური აღჭურვილობა.

ცნობილი რგოლის ოპტიკური რეზონატორები უზრუნველყოფენ სინათლის ნაკადის ცირკულაციას ზოგიერთ დახურულ წრეში. ეს მიიღწევა ერთმანეთთან შედარებით სათანადოდ განლაგებული სამი (ან მეტი) სარკის სისტემის გამოყენებით. (ფიზიკური ენციკლოპედიური ლექსიკონი. მ.: საბჭოთა ენციკლოპედია, 1983, გვ. 500). ცნობილი რგოლის რეზონატორების მინუსი არის ის, რომ მათი გამოყენებისას არ არის მიღწეული ლაზერული ინსტალაციის წონისა და ზომის მახასიათებლების პარამეტრების აუცილებელი შემცირება.

გამოგონების მიზანია აღმოფხვრას ცნობილი რგოლის ოპტიკური რეზონატორის ნაკლოვანებები და შექმნას რგოლის რეზონატორი, რომელიც საშუალებას იძლევა მინიმუმამდე დაიყვანოს გაზის ლაზერების წონა და ზომის მახასიათებლები და გააუმჯობესოს მათი წარმოების წარმოების უნარი.

ამოცანა მიღწეულია იმით, რომ შემოთავაზებულ რგოლში ოპტიკურ რეზონატორში, რომელიც შეიცავს სარკეების სისტემას, რომელიც ქმნის ოპტიკურ ღერძს დახურული გატეხილი ხაზის სახით, სისტემის სარკეები დამონტაჟებულია ცილინდრული კოაქსიალური გზით წარმოქმნილი რგოლოვანი ღრუს ზედაპირების გასწვრივ. ზედაპირები, ხოლო სარკეები განლაგებულია ერთმანეთთან შედარებით ისე, რომ ისინი ქმნიან კოაქსიალური ცილინდრული ზედაპირების ღერძის პერპენდიკულარულ მონაკვეთს, ოპტიკური ღერძი დახურული გატეხილი ხაზის სახით, რომლის სეგმენტები კვეთს რგოლურ ღრუს.

ლაზერული ინსტალაციის ოპერაციული თვისებების გაუმჯობესება გამო

მისი წონის და ზომის მახასიათებლების მინიმიზაცია;

შეამცირეთ ლაზერული სისტემის წარმოების ღირებულება მისი წარმოების გაზრდის გზით.

გამოგონების არსი ილუსტრირებულია ფიგურაში 1, ფიგურა 2, რომელიც აჩვენებს პროექციას კონსტრუქციული სქემარგოლის ოპტიკური რეზონატორი (შემდგომში „რეზონატორი“).

სურათი 1 გვიჩვენებს გრძივი განყოფილება B-Bრეზონატორის სტრუქტურული ელემენტების გამოსახულებით. ნახაზი 2 გვიჩვენებს (გადიდებული მასშტაბით) განივი განყოფილება A-Aრეზონატორის სტრუქტურული ელემენტების გამოსახულებით.

პოზიციები აღინიშნება:

1 - სარკე, რომელიც მდებარეობს გარე ცილინდრული ზედაპირის გასწვრივ;

2 - სარკე, რომელიც მდებარეობს შიდა ცილინდრული ზედაპირის გასწვრივ;

3 - სარკეების სისტემა 1, 2;

4 - სარკეების სისტემის ოპტიკური ღერძი;

5, 6 - კოაქსიალური ცილინდრული ზედაპირები - გარე და შიდა;

7 - რგოლოვანი ღრუ;

8 - კოაქსიალური ცილინდრული ზედაპირების ღერძი;

9 - ლაზერული სინათლის სხივის გამომავალი ფანჯარა;

10 - გამოსხივების ხვრელ(ებ)ი;

11 - ოპტიკური ღერძის სეგმენტი - აქტიური საშუალების საწყისი აგზნების მიმართულება;

12 - ხვრელი აქტიური გარემოს საწყისი აგზნების ფოტონების შეყვანისთვის.

ისრები "Input", "Output" ნახ.1-ში გვიჩვენებს აქტიური გარემოს დინების მიმართულებას რეზონატორის რგოლოვანი ღრუში 7.

რეზონატორი, სურ. 1, 2, არის ლაზერის განუყოფელი ნაწილი და შექმნილია ელექტრომაგნიტური ტალღების ოპტიკურ დიაპაზონში აღგზნებისთვის (დარჩენილი ლაზერი ნახაზზე 1, 2 არ არის ნაჩვენები).

რეზონატორი არის 1, 2 სარკეების სისტემა (კომპლექტი) 3, რომელიც მდებარეობს რგოლოვანი ღრუს ზედაპირების გასწვრივ 7, რომლებიც წარმოიქმნება კოაქსიალური ცილინდრული ზედაპირებით 5 და 6. 3 სისტემის სარკეები 1, 2 განლაგებულია ერთმანეთთან ისე, რომ ისინი ყალიბდებიან სექციები A (ნახ.2), კოაქსიალური ცილინდრების 8 ღერძის პერპენდიკულარული 5 და 6, ოპტიკური ღერძი 4 დახურული გატეხილი ხაზის სახით, რომლის სეგმენტები კვეთს რგოლურ ღრუს 7.

გაზის ლაზერის რეალურ დიზაინში, რგოლოვანი ღრუს ზედაპირების გასწვრივ 7, განლაგებულია ლაზერული კორპუსის კედლები, რომლებიც ქმნიან არხს. არხში დამონტაჟებულია სარკეების სისტემა 3, რომლის გასწვრივ იტუმბება გაზი, რომელიც წარმოადგენს აქტიურ გარემოს მიღწეული ინვერსიული მდგომარეობით (აქ არ განიხილება აქტიური საშუალო ინვერსიული მდგომარეობის მიღწევის მოწყობილობა).

რეზონატორი მუშაობს შემდეგნაირად.

რეზონატორის სტაციონარული წარმოების რეჟიმში გადასასვლელად, აქტიურ გარემოში იქმნება საწყისი აგზნება (შოკი), მაგალითად, ფოტონების სახით, რომლებიც გამოიყოფა ხვრელში 12 რეზონატორის ოპტიკური ღერძის 11 სეგმენტის გასწვრივ (მოწყობილობა აქტიური გარემოს საწყისი აგზნების წარმოქმნისთვის აქ არ არის გათვალისწინებული).

აღნიშნული ფოტონები, რომლებიც არაერთხელ აირეკლება 3 სისტემის 1, 2 სარკეებით, ისევ და ისევ გადის აქტიურ გარემოში 4 ოპტიკური ღერძის დახურული გატეხილი ხაზის გასწვრივ, რაც იწვევს სტიმულირებული ემისიის აქტების მზარდ ზვავს. პროცესს თან ახლავს ენერგიის დანაკარგები. დანაკარგები შედგება შიდა დანაკარგებისგან (მაგალითად, სინათლის შთანთქმისა და გაფანტვის გამო აქტიურ გარემოში, სარკეებში და სხვა ლაზერულ ელემენტებში) და ენერგიის გამოსხივების დანაკარგები გამომავალი ფანჯრის 9-ში. გამომავალი ფანჯარა მზადდება სახით. გამჭვირვალე სარკე ან სარკის სახით გამოსხივებული ნახვრეტით (ხვრელები) 10.

უწყვეტი გამომუშავებით, სტიმულირებული ემისიის სიმძლავრის ზვავის მსგავსი ზრდა შეზღუდულია აქტიურ გარემოში არაწრფივი პროცესებით და ტუმბოს წყაროს სიმძლავრით. ამ შეზღუდვების შედეგად ჩერდება ტალღის ინტენსივობის ზრდა.

რეზონატორის მოქმედება (ლაზერული გამოსხივების მიმწოდებელი) გრძელდება გარე ენერგიის წყაროდან აქტიური გარემოს ამოტუმბვის შენარჩუნების დროს.

სისტემის 3 სარკეების დამზადება შესაძლებელია როგორც ცალკეული ელემენტების ნაკრების სახით 1 (სურათი 2), ან ერთი ნაწილის სახით - რგოლი, რომლის კიდეები ქმნიან სარკეებს 2 (სურათი 2).

თუ საჭიროა ლაზერის სხივის სივრცითი მახასიათებლების შეცვლა, გამოიყენება ცნობილი ტექნიკური საშუალებები, რომლებიც აქ არ განიხილება.

შემოთავაზებული რეზონატორის დიზაინი ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას მყარი მდგომარეობის ლაზერებში.

ზემოაღნიშნული არსებითი მახასიათებლების ერთობლიობა გამოგონების განხორციელებისას საშუალებას იძლევა მივიღოთ შემდეგი ტექნიკური შედეგები:

გაზის ლაზერის წონისა და ზომის მახასიათებლების შესამცირებლად მისი ნაკადის ნაწილის შესრულების გამო ღერძული სიმეტრიული ნაწილის ნაცვლად ყუთის ფორმის. წონისა და ზომის მახასიათებლების შემცირება განსაკუთრებით მნიშვნელოვანია მანქანებზე დასაყენებლად განკუთვნილი ლაზერებისთვის;

შეამცირეთ ლაზერის წარმოების ღირებულება მისი დამზადების გაზრდით, ყუთის ფორმის რეზონატორის სხეულის ნაწილების ღერძის სიმეტრიული ნაწილებით შეცვლით.

ᲛᲝᲗᲮᲝᲕᲜᲐ

რგოლოვანი ოპტიკური რეზონატორი, რომელიც შეიცავს სარკეების სისტემას, რომელიც ქმნის ოპტიკურ ღერძს დახურული გატეხილი ხაზის სახით, ხასიათდება იმით, რომ სისტემის სარკეები დამონტაჟებულია ცილინდრული კოაქსიალური ზედაპირებით წარმოქმნილი რგოლის ღრუს ზედაპირებზე, ხოლო სარკეები განლაგებულია. ერთმანეთთან შედარებით ისე, რომ ისინი ქმნიან ღერძის პერპენდიკულარულ კოაქსიალურ ცილინდრულ ზედაპირებს, ოპტიკური ღერძი დახურული გატეხილი ხაზის სახით, რომლის სეგმენტები კვეთს რგოლურ ღრუს.

რგოლის რეზონატორი არის რეზონატორი, რომელშიც ლაზერის სხივი, რომელმაც გაიარა მთელ სისტემაში, იხურება საკუთარ თავზე. ბეჭდის რეზონატორი შეიცავს სამ ან მეტ სარკეს, რომლებიც განლაგებულია ერთმანეთის კუთხით. მაგალითად, ნახ. 2.13 გვიჩვენებს ოთხსარკიანი რეზონატორის ოპტიკური სქემა.

ბრინჯი. 2.13. ოთხსარკიანი რგოლის რეზონატორის ოპტიკური სქემა (სარკეები M 1, M 2 და M 3 მკვრივია, სარკე M 4 არის გამჭვირვალე)

არსებობს რგოლური რეზონატორები, როგორც ბრტყელი ოპტიკური ღერძული კონტურით (პლანარი რეზონატორები), ასევე არაპლაპეტური ოპტიკური ღერძული კონტურით (არაპლანე რეზონატორები). რგოლის რეზონატორების მთავარი მახასიათებელია ის, რომ მათი რეჟიმები არის მოგზაურობის ტალღები, რის გამოც მათ უწოდებენ მოგზაურობის ტალღის რეზონატორებს. ამ შემთხვევაში, ყველა რეჟიმი ქმნის კონტრგავრცელების ტალღების ორ ჯგუფს, რომლებიც პრაქტიკულად არ ურთიერთქმედებენ ერთმანეთთან.

ბეჭდის რეზონატორების აღწერისთვის აუცილებელია მათი პოლარიზაციის თვისებების გათვალისწინება. ასეთი რეზონატორი ყოველთვის შეიცავს ანიზოტროპულ ელემენტებს, რაც იწვევს სხივის პოლარიზაციის უწყვეტ ცვლილებას. ასეთი ელემენტის უმარტივესი მაგალითია მრავალშრიანი დიელექტრიკული სარკე, მასზე ელექტრომაგნიტური ტალღების ირიბი სიხშირით. ლაზერის სხივის პოლარიზაციის თვისებების შესწავლა საშუალებას იძლევა

იპოვეთ სპექტრული მანძილი სხვადასხვა პოლარიზაციის რეჟიმებს შორის, კონტრგავრცელების რეჟიმებს შორის და ა.შ.

მოსახერხებელია პლანშეტური რგოლის რეზონატორების ბუნებრივი რხევების გამოთვლა ABCD მატრიცის გამოყენებით, რომელიც არის ცალკეული ოპტიკური ელემენტების მატრიცების პროდუქტი, რომლებშიც სინათლე გადის (იხ. დანართი 1). პლანური რგოლის რეზონატორის რეზონანსული სიხშირეები განისაზღვრება მიმართებით

აქ a არის კვადრატის მხარე, R არის სარკეების გამრუდების რადიუსი, რომლებიც ქმნიან რეზონატორს.

2. რეგულარული სამკუთხედის წვეროებზე განლაგებული სამი იდენტური სარკის მიერ წარმოქმნილი რეზონატორის სპექტრი განისაზღვრება მიმართებით

ლაზერულ ტექნოლოგიაში რგოლის რეზონატორების გამოყენების მთავარი პრობლემა არის კონტრგავრცელებულ ტალღებს შორის ურთიერთქმედების შემცირება. ამ მიზნით, კონტრგავრცელების ტალღები, თუ ეს შესაძლებელია, გამოიყოფა სიხშირით არარეციპროკული ანიზოტროპული ელემენტების დახმარებით და მათი პოლარიზაცია ცდილობს ორთოგონალური იყოს.

არაპლანეტური რეზონატორების თეორია ბევრად უფრო რთული და ნაკლებად განვითარებულია, ვიდრე პლანური რეზონატორების თეორია, თუმცა მათი თვისებები ძალზე მიმზიდველია პრაქტიკული თვალსაზრისით. ეს თემა არ არის განხილული ამ ნაშრომში.

2.3.5. ტუმბოს ენერგიის გარდაქმნის ეფექტურობა ლაზერულ რეზონატორებში

ლაზერული რეზონატორის ერთ-ერთი მთავარი მოთხოვნაა აღგზნებულ AS-ში შენახული ენერგიის ლაზერული გამოსხივების ენერგიად გადაქცევის მაღალი ეფექტურობა. ამის მისაღწევად, შემდეგი პირობები უნდა დაკმაყოფილდეს:

1) აირჩიეთ რეზონატორის სარკეების ზომები და განლაგება ისე, რომ მთელი მოცულობა AS ერთნაირად ივსებოდა ლაზერული გამოსხივებით;

2) შთანთქმის კოეფიციენტის მნიშვნელობების ოპტიმიზაციარეზონატორის სარკეების T და R ანარეკლები. ეს მნიშვნელობები განსაზღვრავს ზარალს, რომელიც ხდება რეზონატორის შიგნით.

IN იდეალიზებული შემთხვევა, ენერგიის მაქსიმალური შესაძლო ამოღება ერთეული მოცულობიდან AS განისაზღვრება ლაზერული გამოსხივების ნაკადის სიმკვრივით (ρ, ფოტონების რაოდენობა სმ-2 s-1), ფოტონები, რომლებშიც წარმოიქმნება AS მოცულობით დროის ერთეულზე. თუმცა, ფოტონის ნაკადი, რომელიც წარმოიშვა AS-ში გადის

თან ზედა დონიდან ქვედა დონემდე ორი გზით: სპონტანური და იძულებითი. თავის მხრივ, სტიმულირებული გადასვლების ფოტონების ნაწილი შეიწოვება რეზონატორის შიგნით (მავნე დანაკარგები), ნაწილი კი გამოდის სასარგებლო ლაზერული გამოსხივების სახით. ამ მოსაზრებების შესაბამისად, ენერგიის გარდაქმნის ეფექტურობის გამოხატულება შეიძლება წარმოდგენილი იყოს ორი ფაქტორის პროდუქტით:

სადაც ρ1 და ρ2 არის ფოტონის სიმკვრივე სპონტანურ და სტიმულირებულ ემისიაში.

ამრიგად, მულტიმოდური გენერირებისთვის ენერგიის გარდაქმნის ეფექტურობის შეფასება, რეზონატორში ყველა ფაქტორისა და რადიაციის დანაკარგების გათვალისწინებით, მივყავართ განტოლებამდე, რომელიც დამოკიდებულია რეზონატორის ბევრ კომპონენტზე და გეომეტრიულ ფაქტორზე და აქვს ფორმა:

პროპორციულობა შებრუნებულ პოპულაციასა და k 0 us-ს შორის; L არის რეზონატორის სიგრძე; R არის რეზონატორის გამომავალი სარკის ასახვის კოეფიციენტი; P nac. არის ტუმბოს სიმძლავრე.

სიტუაცია ლაზერის ეფექტურობის გამოთვლასთან დაკავშირებით ერთრეჟიმიანი გენერირების შემთხვევაში უფრო რთული აღმოჩნდება; მიუხედავად ამისა, განტოლება (2.29) აჩვენებს რეზონატორის პარამეტრების ოპტიმიზაციის მეთოდს, რომელშიც სპონტანური ემისიის ფრაქცია მცირდება და , ამავდროულად, ლაზერის გამომავალი სიმძლავრის ფრაქცია იზრდება.

ბეჭდის რეზონატორი

ბეჭდის რეზონატორი- ოპტიკური რეზონატორი, რომელშიც სინათლე ვრცელდება დახურულ გზაზე ერთი მიმართულებით. მოცულობითი რგოლის რეზონატორები შედგება სამი ან მეტი სარკისგან, რომლებიც ორიენტირებულია ისე, რომ სინათლე თანმიმდევრულად აისახება თითოეული მათგანისგან, რაც ქმნის სრულ რევოლუციას. ბეჭდის რეზონატორები ფართო გამოყენებას პოულობენ ლაზერულ გიროსკოპებსა და ლაზერებში. ბოჭკოვანი ლაზერებში გამოიყენება ბოჭკოვანი რგოლის რეზონატორების სპეციალური დიზაინი, როგორც წესი, ოპტიკური ბოჭკოს სახით, რომელიც დახურულია რგოლში WDM წყვილებით, ტუმბოს გამოსხივების შესაყვანად და წარმოქმნილი გამოსხივების გამოსაყვანად.

იხილეთ ასევე

• რეზონატორი ფაბრი - პერო

ლიტერატურა

• ზველტო ო. Principles of Lasers = Principles of Lasers. - მე-3 გამოცემა. - M .: Mir, 1990. - 558გვ. - ISBN 5-03-001053-X
• აგრავალ გ.პ. Lightwave ტექნოლოგია: კომპონენტები და მოწყობილობები. - Wiley-IEEE, 2004. - 427გვ. - ISBN 9780471215738
• აგრავალ გ.პ.არაწრფივი ბოჭკოვანი ოპტიკის გამოყენება. - მე-2 გამოცემა. - აკადემიური პრესა, 2008. - ტ. 10. - 508 გვ. - (ოპტიკა და ფოტონისის სერია). - ISBN 9780123743022

ბმულები

• ოპტიკური რეზონატორი- სტატია ფიზიკური ენციკლოპედიიდან

ფონდი ვიკიმედია. 2010 წ.

• ბეჭედი (ელექტრო საცავი)
• ზარის დენი

ნახეთ, რა არის "ბეჭდის რეზონატორი" სხვა ლექსიკონებში:

ბეჭდის რეზონატორი- ოპტიკური რეზონატორი, რომელშიც ელექტრომაგნიტური რხევების გავრცელება ხდება დახურულ წრეში. [GOST 15093 90] თემები ლაზერული აღჭურვილობა EN რგოლის რეზონატორი… ტექნიკური მთარგმნელის სახელმძღვანელო

ბეჭდის რეზონატორი- žiedinis rezonatorius statusas T sritis fizika atitikmenys: ინგლ. ბეჭდის ღრუ; ბეჭდის რეზონატორი vok. რინგრესონატორი, მ რუს. ბეჭდის რეზონატორი, m pranc. resonateur annulaire, m … Fizikos Terminų Jodynas

ბეჭდის რეზონატორი- ღია რეზონატორი, რომლის სარკეები უზრუნველყოფენ ელექტრომაგნიტური ტალღების გავრცელებას დახურული წრედის გასწვრივ ... პოლიტექნიკური ტერმინოლოგიური განმარტებითი ლექსიკონი

ბეჭდის ლაზერი- იხილეთ ხელოვნება. ოპტიკური რეზონატორი. ფიზიკური ენციკლოპედია. 5 ტომად. მოსკოვი: საბჭოთა ენციკლოპედია. მთავარი რედაქტორი A.M. პროხოროვი. 1988 წელი... ფიზიკური ენციკლოპედია

ოპტიკური რეზონატორი- რამდენიმე ამრეკლავი ელემენტის ნაკრები, რომლებიც ქმნიან ღია რეზონატორს (მიკროტალღურ დიაპაზონში გამოყენებული დახურული ღრუს რეზონატორებისგან განსხვავებით), რომლებიც ქმნიან მუდმივ სინათლის ტალღას. ოპტიკური რეზონატორები ერთ-ერთი მთავარი ელემენტია ... ... ვიკიპედია

ოპტიკური ღრუ- მოწყობილობა, რომელშიც მდგარი ან გაშვებული ელ.წერილი შეიძლება აღფრთოვანებული იყოს. მაგნი. ოპტიკური ტალღები. დიაპაზონი. ო.რ. არის რამდენიმე კრებული სარკეები და იავლი. ღია რეზონატორი, განსხვავებით ღრუს რეზონატორების უმეტესობისგან, რომლებიც გამოიყენება დიაპაზონში ... ... ფიზიკური ენციკლოპედია

ბოჭკოვანი ლაზერი- მთლიანად ბოჭკოვანი ფემტოწამული ერბიუმის ლაზერი. ბოჭკოვანი ლაზერული ლაზერი, რომლის აქტიური გარემო და, შესაძლოა, რეზონატორიც არის ოპტიკური ... ვიკიპედია

ლაზერული გიროსკოპი- ლაზერული გიროსკოპის დიაგრამა. აქ ლაზერის სხივი სარკეების დახმარებით ცირკულირებს და გამუდმებით ძლიერდება ლაზერით (უფრო ზუსტად, კვანტური გამაძლიერებლით). დახურულ მარყუჟს აქვს განშტოება გამჭვირვალე სარკეში (ან, მაგალითად, ჭრილში) სენსორში, რომელიც დაფუძნებულია ... Wikipedia-ზე

ფიგურა რვა ლაზერი- ბოჭკოვანი ლაზერი რვა რგოლის რეზონატორით. In: ტუმბოს რადიაცია. გამომავალი: გამომავალი გამოსხივება. 1: აქტიური ბოჭკოვანი. 2: პოლარიზატორი. 3: ოპტიკური იზოლატორი. 4 WDM დამწყებ. 50:50 გამყოფი 50 / ... ვიკიპედია

ლაზერების გამოგონების ისტორია- 1917 ა. აინშტაინი წარმოგიდგენთ სტიმულირებული ემისიის კონცეფციას 1920 ი. ფრანკმა და ფ. რაიშმა დაადასტურეს მეტასტაბილური მდგომარეობების არსებობა აღგზნებულ მდგომარეობაში 1927 პოლ დირაკი ქმნის სტიმულირებული ემისიის კვანტურ თეორიას 1928 რ. ლადენბურგი ... ... ვიკიპედია